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  • 静态解析场效应管的放大电路
    • 发布时间:2022-06-23 18:58:13
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    静态解析场效应管的放大电路
    场效应管放大电路
    根据偏置电路形式,场效应管放大电路的直流通路分为自给偏压电路和分压式偏置电路。
    场效应管 放大电路
    自给偏压电路
    用N沟道结型场效应管组成的自给偏压电路如图所示。
    自给偏压原理:在正常工作范围内,场效应管的栅极几乎不取电流,IG= 0,所以,UG = 0,当有IS = ID流过RS时,
    必然会产生一个电压Us=IsRs=IdRs,从而有:
    UGS = UG- US= - IDRS
    依靠场效应管自身的电流ID 产生了栅极所需的负偏压,故称为自给偏压。
    为了减小RS对放大倍数的影响,在RS 两端并联了一个旁路电容 Cs。
    估算静态工作点,由图所示电路的直流通路可得:
    UGS = UG- US= - IDRSGS0223
    UDS = ED - ID(RS + Rd) GS0224
    结型场效应管的转移特性可近似表示为:
    场效应管 放大电路
    中IDSS为饱和漏电流,VP为夹断电压。
    联立求解GS0223~GS0225各式,便可求得静态工作点Q(ID,UGS,UDS)。
    场效应管 放大电路
    分压式偏置电路
    由于参数IDSS ,VP 等与温度有关,因此,场效应管放大电路也要设法稳定静态工作点。
    实际上,自给偏压电路就具有一定的稳定Q点的能力。
    例如:温度升高使ID增加时,US也随之增加,从而使UGS 更负,反过来又抑制了ID的增大。
    但如果对温度稳定性要求更高时,单纯靠增大RS来稳定Q点,势必会导致Au下降,甚至产生严重的非线性失真。
    图所示的分压式偏置电路,通过R1与R2分压,给栅极一个固定的IE电压,这样就可以把RS选的比较大,而Q点又不致于过低。
    图中Rg的主要作用是增大输入电阻,进一步减小栅极电流。
    对分压式偏置电路,在确定静悉工作点时,同样可用图解法和计算法。与自给偏压电路不同之处是UG≠0。只需将栅源回路直流负载线方程改为:
    场效应管 放大电路
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